光可以看作是一种横电磁波，它具有相互耦合的电场分量和磁场分量。 我们通常考虑的光的偏振特性，是指光波的电矢量大小和方向的变化规律，也就是说，光矢量（一般指电场分量）的大小和方向呈规律变化的光波称为偏振光。

在偏振光的描述中，我们常常会看到两种类型的描述： 第一种，用S光以及P光来描述不同的偏振状态，第二种，用o光以及e光来描述不同的偏振状态。 这些术语广泛应用于光学晶体的研究、激光技术、光通信等领域。 理解它们的区别对深入研究光的传播和偏振特性非常重要。 本文将从光学原理出发，详细解析这二种描述方法的不同。

举例而言，如下图所示，一束光照射到入射面上，形成反射和折射，将入射光束与法线所形成的平面定义为入射平面。 P光（德文Parallel的首字母，意为平行的）是偏振方向与入射平面平行的光，而S光（德文Senkrecht的首字母，意为竖直的）是偏振方向与入射平面垂直的光。

一般情况下，自然光在电介质界面上反射和折射时，反射光和折射光都是部分偏振光，只有当入射角为某特定角度时，反射光的偏振态完全是与入射平面垂直的S偏振，折射光的偏振态几乎都是与入射平面平行的P偏振，此时的特定入射角称为布儒斯特角。

通常我们搭建的光路，都会使光束保持相同的高度，入射光和反射光都是和光学平台平行的，因此这里我们可以定义光学平台和入射平面平行，因此，偏振方向竖直的线偏振光为S光，偏振方向水平的线偏振光为P光。 偏振分束立方（PBS）以及偏振平板分束镜是产生P光以及S光的典型器件。

o光（ordinary light）和e光（extraordinary light）是来源于光在各向异性介质（如晶体）中传播时的双折射现象。 所谓双折射，是指当光线通过各向异性晶体材料时，光的传播速度和折射率在不同方向上存在差异，导致光线分裂成两束具有不同传播方向、速度和偏振态的光。 通常，这种现象出现在各向异性晶体中，也就是说，晶体的不同方向上光的折射率不同。 双折射现象常见于如方解石、石英等晶体。

在双折射晶体中，入射光会分裂成两束光： 一束称为“寻常光”（ordinary ray，简称o光），另一束称为“非寻常光”（extraordinary ray，简称e光）。 这两束光的传播速度不同，因此它们的折射角度也不同，从而导致光线分裂开来。

具体而言，o光是指在各向异性材料中，光波的电场振动方向与光波传播方向保持垂直的偏振状态。 对于寻常光，电场的振动方向是固定的，并且与光的传播方向无关。 通常，常光在材料中的传播速度是一个固定的常数，且不受材料折射率变化的影响。

e光则指的是在各向异性材料中，光波的电场振动方向与光波传播方向不再垂直，而是与材料的晶体结构和折射率有关。 e光的传播速度通常会因为材料的各向异性而发生变化。 在晶体中，e光的折射率依赖于光的传播方向和电场方向，这种折射率的变化使得e光比o光更加复杂。

因此，o光和e光的区别主要体现在它们的折射特性和电场方向上。 在各向异性材料中，这两种光的传播方式不同，导致它们具有不同的物理性质。

在光学实验中，我们最常用到与o光e光相关的产品是波片，波片是一个典型的光轴平行于表面的器件，也因此o光和e光传播方向相同，不会造成位置的不同，仅会因为在晶体中的传播速度不同从而产生两束光之间的相位差。

除此之外，常见的晶体偏振棱镜也为利用双折射原理来将o光和e光分开的器件，如格兰·泰勒晶体偏振棱镜、洛匈晶体偏振棱镜、沃拉斯顿晶体偏振棱镜等，这些器件可以将o光和e光分开，从而得到具有一定分离角且偏振方向相互垂直的两束线偏振光。