相对于偏振片、偏振分束立方，双折射偏振棱镜具有更高的消光比和更宽的工作波长。格兰型偏振棱镜是双折射偏振棱镜的典型应用，是偏光领域中普遍应用的器件。

格兰型偏振棱镜有许多种类和系列，以适应不同的应用场景，但都属于同一种设计类型，所以工作原理和光路分析基本一致。今天我们来谈谈格兰 · 泰勒和格兰 · 激光偏振棱镜。

格兰 · 泰勒偏振棱镜示意图

格兰 · 泰勒偏振棱镜由两块光轴相互平行的负单轴晶体棱镜配合而成。如示意图所示，平行自然光自棱镜左边端面垂直入射时，入射光的两个正交分量均不发生偏折，但各自的速率与折射率不同。其中，振动方向垂直于棱镜光轴的分量（即s分量）为o光，相应的折射率为n_o，振动方向平行于光轴的分量（即p分量）为e光，相应的折射率为n_e。因为棱镜材料为负单轴晶体，有n_o > n_e，因此，o光比e光更容易发生全反射。两棱镜交界面处斜面上均镀有折射率为n_r的涂层，n_r大于并非常接近于n_e但小于n_o，所设计的棱镜楔角θ大于o光在斜面上的全反射临界角θ₀（=arcsin(n_r/n_o)），入射光传输至交界处斜面时，o光发生全反射，同部分被反射的e光一起向下传输，被下方的涂层吸收，而e光平行出射。白光入射时，透射端可得到无色散的线偏振光。

格兰 · 激光偏振棱镜的工作原理和格兰 · 泰勒没有太大的不同，区别在于o光发生全反射后，在下方分界面处折射出射，而不是被吸收。