格兰·泰勒晶体偏振棱镜
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产品说明
  • 可用于输出高消光比的线偏振光
  • 空气隙设计能承受更高功率的应用
  • 预安装在黑色阳极氧化的机械外壳中

格兰·泰勒偏振棱镜可用于输出高消光比的线偏振光,当非偏振光入射时,可在透射端得到一束高消光比的线偏振光,为非常光。为满足客户对不同波段的需求,LBTEK 格兰·泰勒晶体偏振棱镜由两块光轴互相平行的同种负单轴晶体(方解石或α-BBO)棱镜配合而成(方解石、α-BBO均为负单轴晶体,no>ne。方解石在可见光到近红外波段有良好的透过率,α-BBO在紫外至中红外波段光学性能优异),棱镜间通过边缘夹垫片形成空气隙填充,可承受更高功率的应用。LBTEK还提供多种定制服务,包括定制特殊尺寸、设计波长等指标。具体定制需求,请联系LBTEK技术支持,相关使用注意事项详见技术说明。

示意图/演示视频
通用参数
光学元件材质
激光品质天然方解石/激光品质α-BBO
结构设计
高损伤阈值空气隙结构
通光孔径
Ø10 mm
外壳直径/公差
Ø25.4 mm +0.0/-0.2 mm
表面光洁度(划痕/麻点)
20/10(出/入射面)

 

 

LBTEK 偏振棱镜的组装图

① 30 mm同轴系统旋转调整架CRM-1ADS×1

② 格兰泰勒晶体偏振棱镜 GTP10×1

格兰·泰勒晶体偏振棱镜

一.定义

LBTEK格兰·泰勒晶体偏振棱镜是一种由两块光轴互相平行的负单轴晶体(方解石或α-BB)棱镜配合而成偏振器件。自然光入射时,能在棱镜透射端得到高消光比的线偏振光。

 

1. 格兰·泰勒棱镜光路示意图。

如图1所示,平行自然光自棱镜左边端面垂直入射时,入射光的两个正交分量均不发生偏折,但各自的速度与折射率不同,其中,振动方向垂直于棱镜光轴c的偏折分量(即s分量)为o光,相应折射率为no,振动方向平行于光轴的偏折分量(即p分量)为e光,相应的折射率为ne。因为棱镜材料为负单轴晶体,有none,因此,o光比e光更容易发生全反射。两组合棱镜交界处斜面上均镀有折射率为nr的涂层,nr大于并非常接近的ne但小于no,所设计的棱镜楔角θ大于o光在斜面上的全反射临界角θ0=arcsin(nr/no)),入射光传输至交界处斜面时,o光将发生全反射,并随后被棱镜直角面上的吸光涂层吸收,e光则平行出射。LBTEK格兰·泰勒晶体偏振棱镜允许光从左右任意一方入射,能使e光平行出射,白光入射时,能得到无色散的线偏振光。

二.特点

1.输出纯正线性偏振光束;

2.型号齐全,覆盖波段广;

3.透射波前差、表面平行度优秀,接收角较大。

三.说明

格兰·泰勒偏振棱镜可用于输出纯正的线偏振光,为满足客户对不同波段的需求,LBTEK格兰·泰勒晶体偏振棱镜由两块光轴互相平行的同种负单轴晶体(方解石或α-BBO)棱镜配合而成(方解石、α-BBO均为负单轴晶体,none方解石在可见光到近红外波段有良好的透过率,α-BBO在紫外至中红外波段光学性能优异),棱镜间通过边缘夹垫片形成空气隙填充,可承受更高功率的应用。在使用过程中,需要注意:

1).以上提及的两种材料对温度都非常敏感,过大的温度变化可能导致破裂,需注意保存和使用环境,建议用户收到棱镜待材料达到热平衡(大约6~8小时)后再打开包装。

2).α-BBO晶体质地较为柔软,进行镜面清洁时动作须轻,出入射镀膜面可以用溶剂和空气进行清洁。尽量不要接触侧面窗口,若必须擦拭,只能使用溶剂浸湿棉或未经处理的面巾纸。

偏振器选型指南

偏振器类型

工作波长范围 消光比 偏振透过率 基底材质 透射波前差 尺寸
纳米粒子薄膜线性偏振片 365 nm-395 nm >100000:1@372 nm-388 nm
>10000:1@369 nm-390 nm
>1000:1@365 nm-395 nm
51%-59% 钠钙玻璃 λ/4 Ø12.5 mm,Ø25 mm,SM05-8A透镜套筒,SM1-8A透镜套筒
480 nm-550 nm >10000:1@480 nm-550 nm 58%-76%
510 nm-800 nm >100000:1@530 nm-640 nm
>10000:1@520 nm-740 nm
>1000:1@510 nm-800 nm
55%-83%
550 nm-1500 nm >100000:1@600 nm-1200 nm
>10000:1@550 nm-1500 nm
57%-85%
650 nm-2000 nm >100000:1@850 nm-1600 nm
>10000:1@750 nm-1800 nm
>1000:1@650 nm-2000 nm
76%-87%
1000 nm-3000 nm >10000:1@1200 nm-3000 nm
>1000:1@1000 nm-3000 nm
>77%@1000 nm-2700 nm
 >70%@2700 nm-3000 nm
1500 nm-5000 nm >10000:1@2000 nm-4500 nm
>1000:1@1500 nm-5000 nm
65%-90%@2000 nm-4500 nm
 35%-90%@1500 nm-5000 nm
薄膜线性偏振片 400 nm-700 nm >5000:1@450 nm-700 nm
>500:1@400 nm-450 nm
70%-95% N-BK7 λ Ø12.7 mm、Ø25.4 mm、Ø50.8 mm
700 nm-1700 nm >3000:1@1500-2000 nm
>1000:1@600-1500 nm
70%-90%
格兰·激光晶体偏振棱镜 200 nm-300 nm 100000:1 >80% α-BBO λ/4 通光孔径Ø10 mm(SM1螺纹外壳)
300 nm-700 nm 100000:1 >70% α-BBO
350 nm-2.3 μm >10000:1 50%-90% 方解石
700 nm-1100 nm 100000:1 80% α-BBO
700 nm-3.0 μm >10000:1 45%-82% α-BBO
格兰·泰勒晶体偏振棱镜 200 nm-300 nm 100000:1 >80% α-BBO λ/4 通光孔径Ø10 mm(SM1螺纹外壳)
300 nm-700 nm 100000:1 >70% α-BBO
350 nm-2.3 μm >10000:1 50%-90% 方解石
700 nm-3.0 μm >10000:1 45%-82% α-BBO
沃拉斯顿晶体偏振棱镜 200 nm-1.1 μm 100000:1 >70% α-BBO λ/4 通光孔径Ø10 mm(SM1螺纹外壳)
350 nm-2.3 μm 100000:1 50%-90% 方解石
洛匈晶体偏振棱镜 190 nm-3.5 μm 100000:1 45%-82% α-BBO
激光线偏振分束立方 405 nm Tp:Ts>3000:1 Tp>95% 紫外熔融石英 λ/4 L=12.7 mm、25.4 mm,30 mm同轴立方体外壳
532 nm
633 nm
780 nm
808 nm
830 nm
850 nm
1030 nm
1064 nm
1550 nm
高功率激光线偏振分束立方 266 nm Tp:Ts>2000:1 Tp>97% 紫外熔融石英 λ/4 L=12.7 mm、25.4 mm,30 mm同轴立方体外壳
355 nm
405 nm
460 nm
532 nm
633 nm
780 nm
808 nm
830 nm
850 nm
1030 nm
1064 nm
1550 nm
宽带偏振分束立方 420 nm-680 nm Tp:Ts>1000:1 Tp>90% N-SF1 λ/4 L=5.0 mm、10.0 mm、12.7 mm、20.0 mm、25.4 mm、50.8 mm,16 mm同轴立方体外壳、30 mm同轴立方体外壳
620 nm-1000 nm
900 nm-1300 nm
1200 nm-1600 nm
偏振平板分束镜 405 nm Tp:Ts>10000:1 Tp>93% 紫外熔融石英 λ/2、λ/8 Ø25.4 mm、25.0 mm×36.0 mm
532 nm
780 nm
808 nm
1030 nm
1064 nm
1310 nm
1550 nm

 

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格兰·泰勒晶体偏振棱镜
  • 光学元件材质:方解石/α-BBO
  • 通光孔径:Ø10 mm
  • 工作波长:200 nm-3.0 μm(分段)

LBTEK格兰·泰勒晶体偏振棱镜用于输出高消光比的线偏振光,LBTEK提供通光孔径为Ø10 mm,工作波长为350 nm-2.3 μm(保护膜 1064 nm)、200 nm-300 nm(保护膜245 nm)、400 nm-700 nm(保护膜 532 nm)、700 nm-3.0 μm(保护膜 1064 nm)的格兰·泰勒晶体偏振棱镜。LBTEK格兰·泰勒晶体偏振棱镜预安装在黑色阳极氧化的机械外壳中,不可拆卸。外壳一端刻有SM1外螺纹并附带卡环,可反向锁紧控制棱镜偏振方向,另一端光臂,皆可与LBTEK调整架配合,方便客户使用。

LBTEK 格兰·泰勒晶体偏振棱镜安装于旋转镜架
产品型号 通光孔径 工作波长 消光比 单价 对比 发货日期
GTP10 Ø10 mm 350 nm-2.3 μm >10000:1 ¥4532
当天
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GTP10-UV Ø10 mm 200 nm-300 nm 100000:1 ¥5742
当天
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GTP10-A Ø10 mm 300 - 700 nm 100000:1 ¥5629
当天
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GTP10-IR Ø10 mm 700 nm-3.0 μm >10000:1 ¥5742
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